На правах реклами:

Відношення зветься фактора Хейдена Н. Значення Н для глинозему зменшуються зі зниженням температури, що, мабуть, пов'язане із сильною кореляцією іонів і впорядкуванням дефектів при низьких температурах. Фактор Хейвена для Lt-Утримуючого глинозему в інтервалі 95-600°С змінюється дуже незначно. Розрізнивши в поводженні Н, очевидно, викликано розходженням механізмів провідності в структурах глиноземів.

Модельні подання про вакансионном механізм провідності в глиноземі L*55 приводять до величини H = 0,17 що добре погодиться з експериментально знайдені. Зміна фактора Хейвена Н с температурою для глиноземів.Ця ж модель дає значення Н = 0,3 для глинозему, якщо прийняти, що в його структурі діє межузельный механізм міграції іонів 55.

Порівняння розрахованого й експериментального значень Н підтверджує наявність межузольного механізму поблизу 100°С и вказує на відхилення від нього при більше низьких і більше високих температурах. Провідність полікристалічних зразків. Виміру провідності на змінному струмі особливо корисні тому, що дозволяють роздільно визначити об'ємний питомий опір і питомий опір межкристаллитных границь (позначувані відповідно R1 И R2) - тридцятимільйонні повні питомі опори полікристалічних зразків.

Аналіз імпедансу й відповідних кривих повної провідності дозволив виділити об'ємну питому провідність зразка. Обмірювана енергія активації (0,16) близька до енергії активації провідності монокристаллов, однак питомий опір зразків при 300°С значно вище його значення для монокристаллов (15,4 Ом*див). Вище 250°С внесок границь зерен у сумарний опір електроліту стає пренебрежимо малим.

У ротивоположность цьому, у випадку зразків полікристалічного матеріалу, що складає тільки з фази, об'ємний опір виявляється меншим, чим опір границь зерен навіть при 350°С. Опір керамічного глинозему із щільністю, близької до теоретичного, залежить від:
1) співвідношення фаз у даному зразку;
2) сполуки й;
3) характеру мікроструктури й розміру кристаллитов. Цю залежність у першому наближенні можна вважати лінійної, а розкид, що спостерігається, експериментальних крапок - наслідком розходжень щільності, мікроструктури й т.д.